Линеарни и тачкасти извори светлости

По величини, сви извори света могу се условно поделити у две групе:

• тачка,

• линеарни.

Тачкастим извором светлости се назива извор светлости чије су димензије толико мале у поређењу са растојањем до пријемника зрачења да се могу занемарити.

У пракси се тачкастим извором светлости сматра онај чија је максимална величина Л најмање 10 пута мања од растојања р до пријемника зрачења (слика 1).

За такве изворе зрачења, осветљеност је одређена формулом Е = (И / р2)·цосα,

где Е, И — површинско осветљење и интензитет светлости извора зрачења, респективно; р је растојање од извора светлости до фотодетектора; α — угао за који се фотодетектор померио од нормале.

Пиринач. 1. Тачкасти извор светлости

На пример, ако лампа пречника 10 цм осветљава површину на удаљености од 100 м, онда се ова лампа може сматрати тачкастим извором. Али ако је растојање од исте лампе до површине 50 цм, онда се лампа више не може сматрати тачкастим извором.Типичан пример тачкастог извора светлости је звезда на небу. Величине звезда су огромне, али је растојање од њих до Земље много веће.

Халогене и ЛЕД сијалице за уграђена расветна тела сматрају се тачкастим изворима светлости у електричном осветљењу. ЛЕД је практично тачкасти извор светлости јер је њен кристал микроскопске величине.

Линеарни извори зрачења обухватају оне емитере код којих су релативне димензије у сваком правцу веће од димензија тачкастог емитера. Како се растојање од равни мерења осветљености повећава, релативне димензије таквог радијатора могу достићи толику вредност да овај извор зрачења постаје тачкасти извор.

Примери електричних линеарних извора светлости: флуоресцентне лампе, линеарне ЛЕД лампе, са ЛЕД РГБ-тракама. Али по дефиницији, сви извори који се не сматрају тачкастим могу се приписати линеарним (проширеним) изворима светлости.

Ако се из тачке у којој се налази тачкасти извор зрачења вектори интензитета светлости раздвоје у различитим правцима у простору и кроз њихове крајеве се повуче површина, онда ће се добити фотометријско тело извора зрачења. Такво тело у потпуности карактерише дистрибуцију флукса зрачења у простору.

Према природи дистрибуције интензитета светлости у простору, тачкасти извори се такође деле у две групе. Прву групу чине извори са симетричном дистрибуцијом интензитета светлости у односу на одређену осу (сл. 2). Такав извор се назива кружно симетричним.

Пиринач. 2.Модел симетричног радијатора

Ако је извор кружно симетричан, онда је његово фотометријско тело тело ротације и може се у потпуности окарактерисати вертикалним и хоризонталним пресецима који пролазе кроз осу ротације (слика 3).

Пиринач. 3. Уздужна крива дистрибуције интензитета светлости симетричног извора

Другу групу чине извори са асиметричном дистрибуцијом интензитета светлости. У асиметричном извору, тело дистрибуције интензитета светлости нема осу симетрије. Да би се окарактерисао такав извор, конструише се породица уздужних кривуља интензитета светлости које одговарају различитим правцима у простору, на пример после 30 °, као на сл. 4. Обично се такви графови цртају у поларним координатама.

Пиринач. 4. Уздужне криве дистрибуције интензитета светлости неуравнотеженог извора